$\newcommand{\dede}[2]{\frac{\partial #1}{\partial #2} }
\newcommand{\dd}[2]{\frac{d #1}{d #2}}
\newcommand{\divby}[1]{\frac{1}{#1} }
\newcommand{\typing}[3][\Gamma]{#1 \vdash #2 : #3}
\newcommand{\xyz}[0]{(x,y,z)}
\newcommand{\xyzt}[0]{(x,y,z,t)}
\newcommand{\hams}[0]{-\frac{\hbar^2}{2m}(\dede{^2}{x^2} + \dede{^2}{y^2} + \dede{^2}{z^2}) + V\xyz}
\newcommand{\hamt}[0]{-\frac{\hbar^2}{2m}(\dede{^2}{x^2} + \dede{^2}{y^2} + \dede{^2}{z^2}) + V\xyzt}
\newcommand{\ham}[0]{-\frac{\hbar^2}{2m}(\dede{^2}{x^2}) + V(x)}
\newcommand{\konko}[2]{^{#1}\space_{#2}}
\newcommand{\kokon}[2]{_{#1}\space^{#2}} $
## Vorbesprechung Serie
### A1!!!
keine Tipps
### A2 !!!
Die induzierte Spannung ist proportional zur negativen veräderung des Eingeschlossenen Feldes
Bonus: Wenn ihr extra rigoros sein wollt nutzt $\nabla \times E = - \dede{B}{t}$ und Stokes
### A3 !!!
**a)** Was bedeutet konstante Fallgeschwindigkeit für die Wirkende Kraft?
**b)** Integral mit variablen grenzen
**c)**Nutze den Strom bei $v$ um die Lorentzkraft nach oben zu berechnen. Betrachte dabei auf welche Leiter welche Kraft wirkt. Alternativ nutze die über den Wiederstand dissipierte Leistung.
**d)** Siehe b und versuche intuitiv zu verstehen
### A4!
**d)** $d\vec M = \vec r \times d \vec F$. Betrachte den radialen Teil und den Halbkres separat.
**e)** Elektrisch oder Mechanisch, beides OK.
**f)** Kirchhof
### A5!!
**a)**$L = \frac{\Phi}{I}$
**c)** $M = \frac{\Phi_{21}}{I_{1}}$
**d)** DGL nur aufstellen. Lösen ist nicht gefordert.